FAQ_Absolute

ВОПРОСЫ ТЕОРИИ АБСОЛЮТА

Формулы разных эффектов

- - - - - - - -

Q.F011. Как вывести закономерность радиоактивного распада для больших скоростей?[2008.02.04]

A.F011. Сначала необходимо вывести закономерность в АСО.

Считаем, что все частицы тела двигаются с одинаковыми параллельными скоростями w сквозь однородное пространство. Считаем, что продукты распада одних частиц не влияют на распад других частиц. Причины распада могут быть внешними (например, облучение γ-квантами) и внутренними (например, глюонные процессы в ядре), эти причины независимы, поэтому вероятность λ распада по указанным каналам λ_ext и λ_int складывается, как сказано в "Физ. энциклопедии" [10,т.4,с.211] : λ=λ_ext+λ_int. В силу однородности заполнения пространства в АСО величины λ_ext и λ_int могут, в принципе, зависеть от скорости w тела, но не могут зависеть от времени.

Поэтому формула радиационного распада для двигающегося тела в АСО совпадает с известной формулой: N_t=N₀e^-λt, где N₀-число частиц вещества в начальный момент ; N_t-число не распавшихся частиц вещества спустя время t; λ- вероятность распада одной частицы в единицу времени, связана с временем жизни τ одной частицы соотношением λ=1/τ. Скорость распада характеризуется периодом полураспада T_½=(ln 2)/λ [10,т.4,с.211].

Как показывает объяснение увеличения времени жизни быстрых мюонов [X012], движение тел в эфире не оказывает дополнительного (кроме изменения темпа времени) влияния ни на внешнее воздействие на частицы, ни на внутренние процессы, проходящие в этих частицах, по крайней мере, вплоть до γ(w)=30. Следовательно, формула времени жизни движущейся радиоактивной частицы совпадает с формулой времени жизни мюонов. Таким образом, достаточно определить формулу радиационного распада для неподвижного тела в АСО, а затем учесть темп времени в собственной ИСО тела и в ИСО наблюдателя.

Поскольку время жизни частицы в собственной системе отсчета от движения частицы в эфире не зависит (вплоть до γ(w)=30), то остается неизменной и вероятность распада одной частицы в единицу собственного времени, поэтому λ(w)=λ(0)=λ. С учетом того, что за время T в системе отсчета наблюдателя проходит время t=Tγ(V)/γ(w) в системе отсчета частицы, получаем формулу распада вещества для движущегося тела

N_T=N₀e^{-λTγ(V)/γ(w)}

где T - время наблюдения в системе отсчета наблюдателя, движущегося в эфире со скоростью V; w - скорость движения в эфире распадающегося вещества. Скорость распада характеризуется периодом полураспада
T_½=(ln 2)γ(w)/(λγ(V)). Для Земных лабораторий можно не учитывать γ(V), так как γ(V)≈1,00000060÷1,00000085.

- - - - - - - -

Q.F012. Согласно СЭТ темп времени на Земле разный в каждое следующее мгновение. Разве это удобно?[2008.01.29]

A.F012. Более того, темп времени на Земле разный в каждой точке, ведь каждая точка Земли движется с разной скоростью в АСО. Но это ничем не отличается от состояния дел сейчас. В тех случаях, когда нужна достаточно большая точность, и сейчас всюду гринвичское время приходится пересчитывать: имеется разность темпов времени в наземных и космических наблюдениях; в обсерваториях, расположенных выше и ниже в горах; ближе к экватору или ближе к полюсу, имеется зависимость темпа времени от расстояния от Земли до Солнца. Наблюдение за спутниками, и наоборот, наблюдение за земными объектами со спутников, пользование GPS и ГЛОНАС - в любом из этих случаев время по какой-то программе пересчитывать необходимо. Так что учет одного дополнительного параметра (абсолютной скорости Солнца, которая считается постоянной) к уже имеющемуся десятку параметров никакого дополнительного неудобства не привносит.

- - - - - - - -

Q.F013. Q.43. Загляните в книгу "Эволюция физики" Эйнштейна и Инфельда. На стр. 145 написано: "После стольких неудач наступает момент, когда следует совершенно забыть об эфире и постараться никогда больше не упоминать о нем. Мы будем говорить: наше пространство обладает физическим свойством передавать волны и тем самым совсем избежим употребления слова, от которого решили отказаться". Вот так, четко и ясно: пространство обладает свойством передавать волны и никакой вам среды при этом не нужно. [2008.02.17, В.Е. Новодерёжкин]

A.F013. Как ясно сказано - пространство обладает свойством передавать волны без всякой среды! А какие следствия из этого? Раз волны могут иметь разную длину, могут изгибаться, сжиматься и растягиваться, то и пространство должно изгибаться, сжиматься и расширяться. Но сам Эйнштейн противился такому следствию своих представлений о пространстве. Но вообще это дело СТО - как представлять свойства пространства в этой теории. Здесь же Вам предлагается теория, в которой пространство статично, а изменяются свойства эфира - по нему пробегают волны, для этого он растягивается и сжимается.

- - - - - - - -

Q.F014. С чем можно сравнить неувлекаемый эфир?[2008.02.29]

A.F014. Представьте себе батут, по которому катятся шары. Вокруг каждого шара есть свое углубление, которое перемещается вместе с ним, а сетка батута не "увлекается" прокатившимся телом, она только в какой-то степени натягивается. Сам батут тоже остается неизменным. Попадая в чужое углубление, шар меняет свою траекторию. Если в такое углубление попадает легкий шар, то он покатится ("притянется") к тяжелому. Батут - это "пространство", сетка - это "среда".

- - - - - - - -

Q.F015. МФИ - объект, который находится в каждой точке Вселенной, занимает всю Вселеную, и в СТО и СЭТ с ним можно связать инерциальную СО. Как это влияет на физические явления? [2008.02.29, george telezhko]

A.F015. Это означает, что все события и процессы происходят в АСО неподвижного эфира, а затем их связи пересчитываются в рассматриваемое ИСО (СО земной лаборатории).

Но неправильно говорить, что это влияет на физическое явление. Следует говорить, что это влияет на описание физического явления. В частности, описание вращение вала в Земной ИСО по формулам Лоренца требует понимания того, что фаза вращения одного конца вала не будет совпадать с фазой вращения второго конца вала в силу относительной одновременности, если вал направлен не поперечно скорости Земли в АСО. А по формулам КОЗП - фазы вращения концов вала будут совпадать, но скорость света не будет изотропной.

- - - - - - - -

Q.F016. Как узнать Земное время в СЭТ? [2007.06.25, Dzver2]

A.F016. Достаточно один раз с необходимой точностью рассчитать нашу скорость в ИСО МФИ, назвать этот момент "Эпохой СЭТ", а далее в любом месте в любой момент компьютер подскажет Вам Вашу абсолютную скорость и ее направление, Ваше абсолютное и Земное время, как это делается сейчас в астрономии, космонавтике и навигации для скорости объекта относительно Земли и звездного времени.

- - - - - - - -

Q.F017. Аберрация света в СЭТ наблюдается?[2008.08.25]

A.F017. Конечно. В 1727 году Брэдли открыл эффект аберрации света (в течение года все звезды описывают на небе эллипсы) и объяснил этот эффект движением Земли вокруг Солнца. Он сравнил астронома на Земле с человеком, бегающим по кругу под отвесным дождем, который вынужден для защиты от капель наклонять зонт немного вперед, так как капли дождя падают под углом относительно передвигающегося человека. Угол наклона зонта зависит, в общем случае, от угла и скорости падения капель, а также от вектора скорости передвижения человека. Точно так же при наблюдении неподвижной звезды телескоп нужно наклонять на дополнительный угол α (по сравнению с направлением θ' неподвижного относительно Солнца телескопа) с учетом направления θ вектора скорости v движения Земли вокруг Солнца. Соответственно, в системе координат телескопа этот наклон телескопа будет навстречу движению звезды, а точнее, на то место небосвода, где должна была бы находиться звезда в момент излучения того импульса, который принимается телескопом, если бы скорость звезды была равномерной и прямолинейной. Нужно заметить, что эффект аберрации не зависит от расстояния до звезды. Брэдли получил в рамках теории Галилея формулу : tg α =(v/c') sin θ', где c' - скорость света от рассматриваемой звезды в системе координат телескопа.

В СТО объяснения эффекта примерно такие же, но формулы немного другие: " α =θ'-θ , sin θ'=γ sin θ (1+(v/c) cos θ') , α ≈(v/c) sin θ' при v<<c . Здесь θ' и θ - углы между направлением распространения света и скоростью K' в K, в K' и в K соответственно." [10, т.1,с.10 ]

В АСО СЭТ формулы такие же, как в СТО. В ИСО формулы будут значительно сложней.

- - - - - - - -

Q.F018. Закон отражения выполняется в СТО, а в СЭТ?[2009.03.22]

A.F018. Считается, что в СТО угол падения света равен углу отражения.

( см. статью: Н.В. Купряев ОБ ИДЕНТИЧНОСТИ ЯВЛЕНИЯ ОТРАЖЕНИЯ СВЕТА В ТЕОРИИ НЕПОДВИЖНОГО СВЕТОНОСНОГО ЭФИРА И В СТО http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/7676.html )

В свою очередь я исследовал этот вопрос в статье
Отражение света (от движущегося зеркала) http://redshift0.narod.ru/Rus/Stationary/Absolute/Reflection_on_moving_mirror_1.htm
и показал, что ни в СТО, ни в СЭТ угол падения может быть не равен углу отражения от плоского зеркала, двигающегося в ИСО наблюдателя.

- - - - - - - -

Q.F019. Какова в СЭТ формула скорости света в среде ?[2009.03.22]

A.F019. В статье Купряева "ОБ ИДЕНТИЧНОСТИ ЯВЛЕНИЯ ПРЕЛОМЛЕНИЯ СВЕТА В ТЕОРИИ НЕПОДВИЖНОГО СВЕТОНОСНОГО ЭФИРА И В СТО" ( http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/7991.html ) выведен такой закон зависимости скорости света - формула (4).

В моей статье " Формула скорости света в среде для инерциальной системы координат в теории СЭТ" доказано, что для неподвижной в ИСК среды такой закон возможен:

c_n(θ_n) = c /(n + β cos θ_n) (21)

где n - абсолютный показатель преломления, полученный как отношение синусов углов падения i и преломления r: n = sin i /sin r (закон Снелля); θ_n- угол преломления, взятый относительно оси X ; β=V/c . Однако на данный момент эта формула окончательно не утверждена, поскольку не найдено ограничение на обобщённое решение для скорости света c_n(θ_n) в среде:

c_n(θ_n) = c /[n + β cos θ_n - D sin r] (20)

где D - произвольная безразмерная величина, не зависящая от угла преломления θ_n , но ведь эта величина может быть зависима от n и/или от β.

Пока неясно, каким в действительности должно быть значение величины D, то есть, какое частное решение соответствует реальности. Для выяснения действительного значения D необходимо некоторое краевое условие на скорость света, включающее в себя требование cos(r)≠0. Скорость света мы знаем в ИСК для эфира и в АСК (т.е. при β =0) для среды. Но условие, когда среда является эфиром, не спасает. В этом случае выполняется: c_n(θ_n) = c₁(θ), и если бы величина D не зависела от n, то получилось бы D=0. Однако такого условия у нас нет, поэтому возможно, что D пропорциональна (n-1) : D=(n-1)D'. Рассуждения для АСК, где скорость света изотропная, показывают, что D может быть пропорциональна β, таким образом, D=β(n-1)D''. А подстановка в формулу(20) краевых условий в виде конкретных углов, например, θ= π ; η=0; sin r = 1/n; дает тождество, то есть, не представляет собой дополнительного условия.

- - - - - - - -

Q.F020. Верно ли, что в СЭТ угол µ между лучом света и его фронтом волны не обязан быть прямым?[2009.03.22]

A.F020. Речь идёт об угле µ в среде, неподвижной в ИСК, между лучом света от неподвижного центрального монохромного источника и частью фронта световой волны, находящейся в положительном (по углу θ) направлении от рассматриваемого луча в плоскости, содержащей этот луч и ось X ИСК. Назовём для краткости этот угол - угол фронта волны. Отметим, что угол θ анизотропии ИСК измеряется от положительного направления оси X, а остальные углы измеряются от любого направления, при этом положительным будет угол, измеряемый против часовой стрелки.

Обозначим скорость света в ИСК в среде c_n(θ). Пусть в ИСК имеется некий окруженный эфиром неподвижный объём, состоящий из вещества (среды) с показателем преломления n, который определяется по закону Снелля. Пусть внутри объёма в точке O имеется монохромный точечный источник света. Внутри объёма построим фигуру G, образованную точками, в которые попадают лучи света от этого источника спустя время t после излучения.

Рассмотрим конкретный луч, направленный под углом θ к оси X, который за время t попал в точку A(x,y,z). Повернем вокруг оси X и сдвинем базис системы координат таким образом, чтобы точка A(x,y,z) попала в новую плоскость XY в ИСК. Теперь у всех точек плоскости z-координата будет нулевой. Граница фигуры G, пересекаясь с плоскостью XY, образует кривую, проходящую через точку A(x₁,y₁,0), то есть, точку A(x₁,y₁) на плоскости XY.

В ИСК свет в неподвижной среде может распространяться в любых направлениях, следовательно, c_n(θ)>0. Будем искать решение c_n(θ) в множестве гладких непрерывных функций, следовательно, имеющих непрерывную производную c'_n(θ) по θ: c'_n(θ)=d(c_n(θ))/dθ. Обозначим:

f_n = c'_n(θ)/c_n(θ). Расчет угла фронта волны основан на очевидном свойстве производной функции: y'(x)_x = dy(x)/dx = tg(φ), где φ - угол отклонения (от оси X) касательной к графику функции в точке A(x,y). Угол µ (0≤ µ< π) является внешним или внутренним в треугольниках ОA_KB_K, в зависимости от ситуации с углом наклона касательной, поэтому выражается через углы θ_K и φ_K, угол θ_K в этом треугольнике выражается через угол θ радиус-вектора, угол φ_K выражается через угол φ наклона касательной:

Угол \ вариант	I	II	III	IV
θ_K	θ	π - θ	θ - π	2π - θ
φ_K	π - φ	φ	2π - φ	φ - π
µ_K	π + θ - φ	θ - φ	π + θ - φ	θ - φ

Выпишем координаты точки A(x,y) на поверхности фигуры G: x= x(θ)= tc_n(θ) cos θ, y= y(θ)= tc_n(θ) sin θ.

Выразим tg φ через f и θ: tg φ = dy/dx= [dy(θ)/dθ]/[dx(θ)/dθ]=

=[f_n sin θ + cos θ]/[f_n cos θ - sin θ].

Расчёт величины ctg µ даёт: ctg µ= -f_n .

Отсюда получаем: sin µ=1/(1+ f_n²)^1/2; cos µ= - f_n/(1+ f_n²)^1/2.

Для угла µ', дополнительного к углу µ: µ'= π -µ, получаем:

sin µ'=1/(1+ f_n²)^1/2; cos µ'= f_n/(1+ f_n²)^1/2 , ctg µ'= f_n .

В частном случае, когда среда - это эфир (n=1), то c₁(θ)=c/(1+ β·cos θ), и

cos µ₁ = - β·sin θ/( 1+ 2β·cos θ + β²)^1/2
sin µ₁ = (1+ β·cos θ)/( 1+ 2β·cos θ + β²)^1/2
ctg µ₁ = - β·sin θ/(1+ β·cos θ)

А для дополнительного угла µ'₁ будет:

cos µ'₁ = β·sin θ/( 1+ 2β·cos θ + β²)^1/2
sin µ'₁ = (1+ β·cos θ)/( 1+ 2β·cos θ + β²)^1/2
ctg µ'₁ = β·sin θ/(1+ β·cos θ)

- - - - - - - -
К началу <<--- Темы Вопросы --->>

Главная страница Eng

Последняя коррекция 19.06.2009 23:25:18